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      瞬時溫均電功率來計算硅碳棒的穩態溫度是可行的

        參見圖1,硅碳棒的圓筒為金屬,導熱系數大,且壁厚很薄(約為1.5 mm),故其溫度可視為均勻的。而且,圓筒內密實的電絕緣材料氧化鎂粉的導熱系數很高,溫度也是均勻一致的,基本上與圓筒壁溫一致,故可二者一并作為單集總熱容系統來處理設此單集急熱容系統溫度隨時間二的變化用表示.圓筒壁和電絕緣材料的體積、比熱和密度分別用''和價和ez以及P,和P:來表示。硅碳棒外側流體的溫度和它們之間的對流換熱系數分別為:f和a。則在式所示瞬時發熱率作用下之間應滿足以下能量平衡方程:上二式表明,硅碳棒瞬時溫度可視為直流分量和交流分量的疊加。此直流分量顯然就是通常按平均電功率計算的溫度。而交流分量是振幅為紅交流分量周期二。若時間常數相同周期與瞬時加熱率,但滯后于華角的余弦量。即硅碳棒瞬時溫度交流分量與瞬時發熱率交流分量同相位,瞬時溫度交流分量振幅達最大值l,最高瞬時溫度為,i*2粵,最低瞬時溫度為明甲動.由于最高瞬時溫度比按平均電功率計算出的溫度高出可,因此大功率的硅碳棒,其硅碳棒的瞬時溫度" aA’產、產甲’”甲’會比按平均電功率算出的溫度高出很多,從而導致過熱損壞。若時間常數很大,這時瞬時溫均電功率來計算硅碳棒的穩態溫度是可行的。www.airaffairphoto.com

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